accor。 [41]、キャスト- microstructure（dendritesおよび透過領域）に関連する大きなscaleの不均一性は、樹状細r族の間隔のオーダーの波長と共鳴に影響を与える可能性があります。 Demtrošderらによって記載された手順に従って。 [41]、全てのサンプルの弾性係数を、最も低い周波数（図5A~図5Dのグレーで強調表示）を有する50個の固有モードに基づいて精製された（図5A~D）、非線形の狭い帯域適合手順によって。実験的に観察された共鳴周波数FOBと洗練されたサンプルパラメータから計算されたものとの間の違いを詳しく調べて、室温でのFCALCは平均で0.33から0.6kHzの間の偏差をもたらし、それは改良の良質を伝票する。図1において、No。図5に示すように、これらの違いは、最も低い共振周波数から最も高い共振周波数までの固有モードの関数としてプロットされている。 demtroȱderet al。 [41]は、この差がサンプルサイズの低下と共に増加することを示した。最も重要なのは、標本寸法が樹状突起間の平均間隔を少なくとも10の間隔を超えると、著しい 

-resultsは、2kHz未満の平均偏差が許容可能であると結論付けた。図4から見られるように、本研究で観察された平均散乱はこの値を超えていない。/ dilatometry（dil）：高PRECISION膨張法を用いて、の温度依存性を監視した。熱膨張ATH。熱誘起ひずみeth、すなわち温度を伴うサンプル長dlL0（293kのサンプル長）の相対的な変化を、〔193kでのL0：サンプル長）の温度は、NetZSCHからの誘導ゲージ膨張計を用いて100~1573Kを測定した。 41]。図4b（2つのセラミックロッドの間にクランプされている標本は、2つのセラミックロッドの間に閉じていないがまだ取り付けられていない）を締めくくり、熱膨張の測定に使用される試験片は同じジオメトリと-/=-クリスタラグラフィの向きを持っていた弾性剛性の評価にとられたものとしては、表3を参照のこと。膨張計をコランダムからなる同じ長さの標準サンプルで較正した。 2K

atmospheryですべての実験を行った。線形熱膨張係数ATH≧OETH \\は、対応する歪み温度曲線の第一誘導体として決定された。この目的のために、各温度Tiの周囲の±1.5kの間隔内の40（歪み、温度）データ対は、その中からathātićが計算された第2のorder多項式によって近似された。

--therm力学的計算：多成分合金では、相安定性は合金化学、温度および圧力に依存する[43-45]。今日、KaufmannとBernsteinによって開発されたCALPHAD法（Calphad---short for Phane Diagramsの計算）を使用して、マルチコンポーネントアロイの相平衡を計算することができます[46,47]。本作業では、データベースTCNI8、バージョン2019B [35]と組み合わせたThermocalc（State&of-the-art Calphadの実装）を使用して、C&-Solvus温度と化学物質に焦点を当てて熱力学的平衡を計算しました。 C-とC&フェーズの組成。さらに、液相互質温度およびC-volume Frac-&は、4つの合金全ての温度の関数として計算された。これらの計算は、我々のSXにおける合金元素の均質化学分布に基づいている。実際には、異なる化学組成を含む樹状細胞（D）および透明な（ID）領域を含む樹状凝固がある。しかしながら、[36]に示されているように、DおよびID領域間の平均化学組成の差は、体積画分の調整、C

の両方の領域のCcuboidが同じ組成を有することによって説明される。 。したがって、2つのフェーズの化学的構成が関係している限り、DとID領域を区別するのに努められなかった。