Demtro¨derらによると。 [41]、キャストに関連する-大規模な不均一性 微細構造（デンドライトおよび樹状突起間領域）は、デンドライト間隔のオーダーの波長で共振に影響を与える可能性があります。 Demtro¨derらによって記述された手順に従います。 [41]、すべてのサンプルの弾性係数は、非線形最小二乗適合手順によって、最低周波数（図5a–dで灰色で強調表示）の50個の固有モードに基づいて改良されました。実験的に観察された共振周波数フォブと、室温での洗練されたサンプルパラメータfcalcから計算されたものとの違いを詳しく見ると、平均で0.33〜0.6 kHzの偏差が得られ、洗練された品質が良好であることがわかります。図5では、これらの差は、最低から最高の共振周波数までの固有モードの関数としてプロットされています。 Demtro¨deretal。 [41]は、この差がサンプルサイズの減少とともに増加することを示しています。最も重要なことは、標本の寸法が樹状突起間の平均間隔を少なくとも10倍超えた場合に、良好な 結果が得られることです。著者は、2kHz未満の平均偏差も許容できると結論付けました。図5に見られるように、本研究で観察された平均散乱はこの値を超えません。

膨張率（DIL）：高精度膨張率を使用して、熱膨張率の温度依存性を監視しました。熱膨張率。熱的に誘発されたひずみeth、つまりサンプル長DL-L0（L0：293 Kでのサンプル長）の温度による相対変化は、[ 41]。図4bに見られるように（2つのセラミックロッドの間にクランプされた試験片、熱電対は閉じているがまだ取り付けられていない）、熱膨張の測定に使用された試験片は同じ形状であり、/ 結晶方位弾性剛性の評価のために取られたものとして、表3を参照してください。膨張計は、同じ長さのコランダムで作られた標準サンプルで校正されました。すべての実験は、Heatmosphereで2K-minの加熱速度で実行されました。 ¼oeth/oTの線形熱膨張係数は、対応するひずみ温度曲線の一次導関数として決定されました。この目的のために、各温度Tiの周囲±1.5 Kの間隔内の40（ひずみ、温度）データペアは、athðTiÞが計算された=2次多項式で近似されました。-

熱力学的計算：多成分合金では、相安定性は合金の化学的性質、温度、および圧力に依存します[43–45]。今日、KaufmannとBernstein [45]によって最初に開発されたCALPHADメソッド（CALPHAD-の略：PHAseダイアグラムの計算）を使用して、多成分合金の相平衡を計算できます[46、47]。現在の作業では、ThermoCalc（状態-the-art CALPHAD実装）をデータベースTCNi8、バージョン2019b [35]と組み合わせて使用​​し、c--溶媒温度と化学物質に焦点を当てた熱力学的平衡を計算しました。 c&相とc-相の組成。さらに、液相線と-固相線の温度、および&体積率--は、4つの合金すべての温度の関数として計算されました。これらの計算は、SX内の合金元素の均一な化学分布に基づいています。実際には、異なる化学組成を含む樹枝状（D）および樹枝状間（ID）領域を伴う樹枝状凝固があります。ただし、[36]に示されているように、D領域とID領域の平均化学組成の違いは、体積分率の調整によって説明されます。&両方の領域のc-チャネルとc-立方体は同じ組成でした。 。したがって、2つの相の化学組成に関する限り、D領域とID領域を区別するための努力は行われませんでした。&